1、最終，靠采用完全帶隙聲子晶體襯底，我們獲得了只有單個輻射支的定向輻射，它的半強角寬大約為5.2度。

2、這類聲子以固定波長、頻率與速度沿直線傳播，像聲音在游泳池或是平順流動的河流中，就是從音源一直線傳遞到我們耳朵。

3、根據黃昆等的聲子統計分布理論，計算了4.2k和20k下的多聲子躍遷幾率因式和發射的平均聲子數目。

4、本文討論非晶材料中局域聲子存在條件及其態密度估計.

5、此外，還介紹了在一定條件下的聲子色散關系、聲子態密度和自擴散系數的表達式。

6、本文討論了存在偶極矩作用下，分子晶體聲子的對稱性及聲子各向偶極矩耦合情形。

7、然而這些介質中的磁性激發和聲子一樣是能夠與入射光發生作用，造成非彈性散射的。

8、考慮到聲子和光子的相互作用，并通過實驗和計算機模擬驗證這一結果.

9、通過對相關矩陣進行特征值分解，估計信號子空間和噪聲子空間，并利用music算法估計寬帶lfm信號的波達方向。

10、利用多聲子輻射和無輻射躍遷理論，討論了實驗結果。

11、使用一種修改的ulv更新算法進行噪聲子空間跟蹤，該算法不需要相關矩陣的秩估計，直接估計噪聲子空間。

12、不過，逐漸浮現的一個新學科，聲子工程，可能會帶來使用聲子本身攜帶信息的設備。

13、采用平面波算法研究了二維正方點陣聲子晶體的禁帶結構.

14、引用石墨經驗力常數計算碳納米管聲子色散關系時，必須處理由二維平面卷曲形成三維實體納米管所引入的問題。

15、用特征矩陣法計算了聲波在包含缺陷的一維聲子晶體中的傳播規律.

16、其中，低溫下納米結構中的聲子輸運現象研究就是非常活躍的領域之一。

17、首先，我們拓展層間多重散射理論到二維聲子晶體，計算其反射和透射系數。

18、他將人們對聲子的早期科學認識，和對電與光現象背后的電子和光子的認識進行了比較。

19、給出了聲子氣體的定義，指出聲子氣體具有的統計學特色，求出聲子氣體的巨配分函數，并在高溫和低溫下求出聲子氣體的內能、熵、熱容量以及狀態方程。

20、我們計算了聲子態密度曲線，并與均勻合金的情況及不考慮力常數無序的情況作了比較。

21、通過把聲源放置在二維聲子晶體共振腔內，我們獲得具有半強角寬低于6度的輻射場.

22、并且在第一布里淵區繪制了主要的對稱點、線上的聲子色散曲線。

23、結果表明聲子帶隙將出現在兩個完全分離的共振態之間.

24、在llp正則變換基礎之上，引入線性組合算符，選取一個包含雙聲子關聯效應的基態計算庫侖束縛磁極化子的基態能量。

25、當信噪比較低和快拍數較少，信號到達方向角間隔較小，此時music算法失效，而一維噪聲子空間算法仍能正確的分辨出相鄰的兩個信號源。

26、針對算法的此局限性，本文提出了兩種改進方法：基于一維噪聲子空間方法的空間譜估計算法和改進music算法。

27、運用散射矩陣方法，研究了在低溫下量子波導寬度變化和長度l的變化對聲學聲子輸運系數的影響。

28、高對稱點的振動模的對稱性，在此基礎上提出了bz邊界m點聲子的軟化應與四方相到單斜相的相度有關。

29、該算法把常規自適應天線相消法的權矢量向信號子空間投影，減小了噪聲子空間對權矢量的影響。

30、同時對較高摻雜濃度下的聲子透射率作出一些推測，部分推測已得到其他研究者工作的證實。

31、通過彈性和非彈性的碰撞，發射縱波光學聲子，半導體中發生準熱平衡馳豫.

32、比較縱向聲子與橫向聲子對磁振子譜的軟化與磁振子譜線增寬的影響，并討論各項參數的變化對磁振子譜的軟化與磁振子譜線增寬的影響。

33、結果表明，聲子的量子化能量、納米顆粒的晶格點陣熱容和納米顆粒的超導轉變溫度均與聲子的量子尺寸、狀態量子數及時間量子數有關。

34、采用線性組合算符和幺正變換方法，研究了非對稱量子點中電子和體縱光學聲子強耦合下束縛磁極化子的性質。

35、至于第三型的聲子則會加速，超過長波的聲速，然后穿越視界.

36、熱載流子通過發射和吸收聲子，與晶格進行能量交換.

37、回頭一看，黑胖子又從車里出來了，手里拎著五連發，單手握住唧筒用力一抖，嘩啦一聲子彈上膛，沖著劉漢東就過來了。